（壹）測井儀器
1.組合式核磁***振測井儀（CMR）
CMR測井儀采用磁性很強永久磁鐵產生靜磁場，磁體放入井中，在井眼之外的地層中建立壹個比地磁場強度大1000倍的均勻磁場區域，天線發射自旋回波脈沖序列（CPMG）信號並接收地層的回波信號。CMR原始數據由壹系列自旋回波幅度組成，經處理得到T2弛豫時間分布。T2分布為主要的測井輸出，由此T2回波串可導出孔隙度、束縛流體飽和度、自由流體飽和度和滲透率。
CMR為小型滑板型儀器，連接長度4.33 m，重148 kg，額定溫度177℃，額定壓力138 MPa，其結構及橫截面見圖5-54。
CMR必須用弓形彈簧、用偏心器或動力井徑儀進行偏心測量。探測器極板最大寬度5.3 in，帶有滑套弓型彈簧的最大總直徑為6.6 in。
對於壹般的井眼條件，推薦的最小井徑為6.25 in。當井眼條件很好，CMR可在5.785 in以下的井眼中進行測井。
（1）CPMG脈沖序列參數的選擇
核磁***振測量為周期性的，而不是連續的。測量周期由等待時間和自旋回波采集時間段組成。采集時間比等待時間短許多。在等待時間段，氫核重新回到儀器磁場方向。等待時間根據孔隙流體的T1而定。在采集時間段，儀器的發射線圈快速發出自旋回波。隔壹定的時間段（回波間隔）收集回波。
等待時間、采集的回波數和回波間隔被稱為脈沖序列參數。這些參數決定了NMR的測量，必須在測井前加以說明。參數的優化選擇與巖性和流體類型有關，並與CMR儀是連續測量還是點測有關。
圖5-54 實驗型脈沖NMR儀器
1）測量周期。為校正電子路線的偏置，自旋回波序列成對采集，稱為相位交替對。
采集壹個相位交替對的總周期時間為
地球物理測井
式中：TW為等待時間，s；NE為回波數；TE為回波間隔，s。
周期時間長可提高CMR測井的精度。但是，對於環境變化大的井，長周期導致低測速和長的點測停留時間。
2）測速。在連續測井中，調節儀器測速確保在井下每個采樣率段（通常為6 in，即15.24 cm）中完成壹次新的測量周期。最大測井速度為
地球物理測井
圖5-55為最大測速與等待時間和采集回波數的關系。大多數CMR測井速度在45.7～183 m/h之間。在束縛流體測井模型下測速可達244 m/h以上。
3）脈沖參數選擇的約束條件。①回波間隔。為提高對快速衰減組分（即小孔隙及高黏度油）測量的敏感性，CMR測井通常采用最小回波間隔（0.28 ms）。隨著硬件的改進，期望最小回波間隔隨之減小。為增強擴散弛豫，也增長回波間隔。這適用於不含大量微孔隙的純凈地層。為保持對小孔隙的敏感性，回波間隔很少超過1ms。②回波數。采集的回波靈敏度為：200，300，600，1200，1800，3000，5000 和8000。回波間隔0.28 ms時對應的采集時間分別為：0.056 s、0.084 s、0.17 s、0.34 s、0.50 s、0.84 s、1.40 s和2.24 s。在連續測井時采集的最多回波數常為1800。計算機模擬和現場經驗表明：再增加回波數對CMR孔隙測井造成的變化可忽略。③等待時間。理想情況下等待時間足夠長，以使氫核完全極化。因為不完全極化的氫對自旋回波幅度的貢獻不完全。實際上，等待時間受制於井場效率的要求，對不完全極化要進行校正。通常，等待時間比孔隙流體的平均T1長三倍。④最小等待時間。由於發射線圈頻寬比的限制，最小等待時間約為采集時間的兩倍。實際上，這不成為壹種限制，因為等待時間和采集時間均由孔隙流體的弛豫時間控制（T1和T2），具有長T2的孔隙流體也有長T1，因此需要長的等待時間。
圖5-55 最大測速與等待時間和采集回波數的關系
4）參數選擇。脈沖序列參數選擇基於預工作計劃和現場測量進行。
預工作計劃包括估算孔隙水和侵入帶烴（原有烴或油基泥漿）的平均弛豫時間（平均T1）。對於壹般的儀器操作，等待時間近似為這兩種T1中較大值的四倍。
在估算孔隙流體弛豫時間時，通常假設巖石為水濕潤性。在此情況下，烴以體積速率弛豫，油的體積弛豫根據儲層條件下的黏度估算。氣體的體積弛豫與儲層溫度和壓力有關。T1和T2與流體黏度的關系曲線見圖5-49。
脈沖序列檢查常常通過在產層段的壹次長等待時間測井後再用短等待時間重復測井實現。產生精確CMR孔隙度和小的極化校正（例如小於2 p.u.）的最小等待時間用於主要測井。
在壹個地區或地層幾次CMR測井之後，常可確定出最優序列。該序列便可用於後續CMR測井。
下面介紹已成功用於現場測試的幾種預定義脈沖序列。
A.具有中至高黏度油（大於4 mPa·s）的儲層。中高黏度油的T1值相對短，CMR脈沖序列主要根據孔隙水的T1選擇。
孔隙水的T1由面弛豫而定，它隨著孔隙尺寸和巖性不同而變化。碳酸鹽巖的表面弛豫比砂巖弱，需要較長的等待時間。當巖石具有很大孔隙時（例如孔洞性碳酸鹽巖），弛豫時間接近體積水的值（為已知的溫度函數）。但是，CMR儀探測侵入帶，其中原生水被鉆井泥漿濾液驅替，由於濾液中存在溶解的順磁離子，因此減小了體積泥漿濾液的T1。
實際上，孔隙水的T1值是很難確定的，因此脈沖序列根據適用於大部分井下環境的最小周期時間而定。根據經驗，推薦用於連續測井的脈沖序列見表5-3。表中第二列為油的黏度閾值，超過閾值需要較長的等待時間。如果儲層含有特別大孔隙（例如，高滲透率、未固結砂巖和孔洞碳酸鹽巖），也需要較長等待時間。
表5-3 常規連續測井
B.具有低黏度油（小於4 mPa·s）儲層。當儲層含輕油或當用油基泥漿鉆井時，CMR脈沖序列根據油的T1確定。需要長的等待時間和慢的測速。表5-4為MAXIS測井軟件中預定義的脈沖參數。若已知儲層條件的油黏度，該序列的等待時間須修正。這時，由圖5-49估算平均T1，而等待時間設定為3T1。當井眼條件允許使用較高測速，推薦使用9 in采樣率，測速提高1.5倍。
表5-4 MAXIS測井軟件中預定義的脈沖參數
C.含氣儲層。在潛在含氣層中，CMR測井的主要應用是識別傳統測井曲線（例如中子-密度）未示出的氣層。CMR孔隙度低估了氣層的孔隙度。原因如下：氣體氫指數明顯小於1；在較寬的溫度和壓力範圍內，氣體具有長T1（大於3 s），因此在連續測井中不能完全極化；由於擴散影響，氣體T2較短（約400 μs）。因此高的T1/T2比使極化校正失效。
氣體信號幅度值為
地球物理測井
式中：HI為氣體氫指數；Vg為侵入域的氣體體積，p.u.；T1effect為等待時間中極化氣體的部分影響，即1-exp（-Tw/T1g）（T1g為氣體的T1；Tw為等待時間）。
許多環境中，氣體信號太小而不能被檢測到，這發生於淺地層（氣體氫指數太小）和低至中孔隙地層（含少量殘余氣體積）中。這些地層中，最有效的方法是用相對短的等待時間測井，只要有足夠時間使水極化即可（例如，砂巖或碳酸鹽巖序列）。這使氣信號幅度變為最小，CMR孔隙度的減小可能是由於氣體影響造成的。
在深部高孔隙地層中，氣信號可能大於3 p.u.或4 p.u.。在這些地層中，單獨的CMR測井通過改變等待時間和回波間隔就可識別出氣層。
用這種方法通過改變等待時間而改變T1分布。第壹次測井用使水充分極化的壹種等待時間（例如砂巖或碳酸鹽巖序列）。第二次測井用壹種較長的等待時間，以增高氣信號的幅值。於是通過第二次測井得出的CMR孔隙度的增量可識別出氣體。第二次測井的等待時間應選擇能得到至少4p.u的額外氣信號。額外氣信號計算如下：
地球物理測井
式中：T1w為第壹次測井的等待時間；T2w為第二次測井的等待時間；T1g為氣體的T1。
在良好的環境下，通過處理不同回波間隔的兩次測井采集的自旋回波序可以計算出孔隙流體的擴散系數（Flaum等，1996）。於是通過其與油和水相關的高擴散系數可識別氣體。4 p.u.的最小氣信號是希望值，所需的等待時間由等式（5-42）計算。通常需要4 s或5 s的最小等待時間，兩次測井都用相同的等待時間，表5-5中的脈沖序列已成功用於幾種高孔隙砂巖中計算擴散系數。
表5-5 不同回波間隔測井
D.束縛流體。束縛流體具有低T1，通常在砂巖和碳酸鹽巖中分別小於50 ms和150 ms。因此，束縛流體測井曲線用短等待時間、高測速的測量得出。束縛流體測井的推薦參數見表5-6。
表5-6 束縛流體測井
5）點測參數選擇。進行點測是為提高CMR孔隙度測井精度並獲取詳細的T2分布。測量原理與連續測井相同，但點測沒有周期時間的限制。壹般使用較長的等待時間，收集更多的回波數以便與連續測井進行比較。表5-7給出預定義的砂巖，碳酸鹽巖和輕質油/油基泥漿的脈沖序列。
表5-7 點測脈沖序列
（2）信號處理
在CMR儀器研制的同時，必須設計壹種經濟完整的數據采集和信號處理方法，用於分析以CPMG脈沖序列期間采集到的成百上千的自旋回波幅值。信號處理主要是計算T2分布曲線。
在儀器研制的早期就意識到有關反演方法不適於CMR測井數據的實時處理。特別是實時計算連續T2分布需多臺計算機完成大量采集數據的計算。由於成百上千的自旋幅值組成的壹個自旋回波序列僅包含幾個線性相關的參數，而NMR測量的核心參數近似於線性，所以自旋回波數據有冗余量，它可被壓縮成幾個數值而不丟失信息。用現場的計算設備可實時地利用采集的壓縮數據計算T2分布。
數據壓縮算法必須適應性強，且可與實時數據采集和處理環境兼容。井下數據壓縮使用儀器電子盒內的數字信號處理芯片，這需要壹個快速的壓縮算法。井下數據壓縮減少了對遙測能力的需求，及磁盤和磁帶的存儲量。未壓縮數據也能傳輸到井下並存儲在磁盤中，用於後期處理。壹種新的反演和相關數據壓縮算法——窗處理算法（WP）已開發出來。
通過確定在預選T2值處的信號幅度計算出T2分布。再由幅度擬合出壹條曲線以顯示出壹連續函數。預選的T2值等間隔位於T2min和T2max之間的對數坐標上。預選T2值的數目為分布中的組份數。
T2的計算和測井曲線輸出首先選擇壹組處理參數：多指數弛豫模型中的組份數目；計算的T2分布中的T2最大值T2max和最小值T2min；自由流體截止值；輸入的T1/T2；泥漿濾液的弛豫時間。輸入上述參數用於計算T2分布、自由流體和束縛流體孔隙度的相對數量、平均弛豫時間。
1）組份數。現場數據的模擬和處理指出，若使用至少10個組份模型，組份數對CMR測井輸出的影響可以忽略。若要得到平滑T2分布則必須增加更多的組份。通常，連續測井用30個組份模型，點測使用50個組份模型。
2）T2min。根據測量對短弛豫時間固有的敏感性確定最小T2值，這與測量的回波間隔有關。當使用回波間隔為0.28 μs時，T2min為0.5 μs。
3）T2max。T2max值的選擇在T2分布中的最長弛豫時間與測量可分辨的最長弛豫時間之間取折中，後者根據采集時間（即采集的回波數和回波間隔）確定。模擬顯示在合理的取值範圍內，CMR測井輸出對T2max值不敏感。對采集600～1800個回波的連續測井，T2max取3000 μs。對於點測，壹般采集3000～8000個回波，T2max定為5000 μs。
4）T1/T2比。極化校正時需輸入T1/T2。當儲層含黏滯油時，推薦T1/T2定為2。當存在輕質油，T1/T2增至3。
（3）刻度和校正
在車間中用含氯化鎳稀釋液的壹種混合物完成精確刻度。溶液的信號幅度代表標準的100 p.u.。
在測量周期的等待時間中完成電子刻度。在此期間，壹個小信號被送入位於天線上的壹個測試線圈中。信號由天線采集並被處理，然後信號幅值被用於系統增益中由操作頻率、溫度和周期介質電導率產生的變化進行校正。
信號幅度必須作溫度校正、磁場強度校正（磁場強度隨溫度和附在磁體上金屬碎屑量而變化）、流體氫指數校正（當地層水或泥漿濾液礦化度較高時，該校正十分重要）。
圖5-56 MRIL儀器框圖
此外，CMR測井須對氫核不完全極化進行校正。
（4）測井質量控制
測井質量控制包括：儀器定位、采樣率和測速、疊加與精度、儀器調諧、泥漿濾液弛豫時間等。
2.核磁***振（成像）測井（MRIL）
（1）儀器說明
MRIL儀器，由三部分構成：探頭（長8 in，直徑為4.5 in或6.0 in）；長13 ft、直徑3.626 in的電子線路短節和長10 ft、直徑為3.626 in的儲能短節（圖5-56）。
儀器的探頭由永久磁鐵、調諧射頻（RF）天線和測量射頻磁場幅度的傳感器組成。磁場呈圓柱形軸對稱，磁力線指向地層，磁場幅度與徑向距離的平方成反比。調整RF磁場形狀，使其符合磁場空間分布，且使RF磁場與靜磁場相互垂直，這種結構形成壹個圓柱形***振區域。其長度為43 in（或24 in，這取決於RF天線的張角）、額定厚度為0.04 in。有兩種探頭可供選擇，直徑為6 in的標準探頭，用於直徑7.785～12.25 in的井眼；直徑為4.5 in的小井眼探頭，用於直徑6.0～8.5 in的井眼。儀器的工作頻率為650～750 kHz，***振區域半徑19.7～21.6 cm（對於標準探頭）。
儀器為數字化儀器，原始回波按載波被數字化處理，所有的後續濾波和檢測均在數字域實現。
（2）儀器特點
1）多頻工作。MRIL的C型儀器具有靈活的變頻特性，可從壹個頻率跳變到另壹個頻率。對於17×10-4 T/cm的額定磁場梯度，壹個15 kHz的頻率跳躍對應於***振區域半徑0.23 cm的變化，該設計也支持在兩種頻率下同時測量，雙頻測量的幾何圖見圖5-57。
2）測低阻井。低阻井相當於壹種對射頻天線的負載，負載常用天線因子Q表示。在直徑8.5 in的井眼中，Rm＞10 Ω·m的淡水泥漿井眼中天線Q值為100；而在Rm=0.02 Ω·m的井眼中，Q值變為7，低Q值對MRIL信號質量有不良影響。
3）信噪比（SWR）高。測量頻率為725 kHz時，在淡水泥漿井眼環境下，儀器的單回波信噪比（SWR）為70∶1。計算結果經多次回波提高了信噪比，其自由流體指數（FFI）的信噪比為240∶1。
4）調幅與調相功能。C型儀對每個回波提供完全幅度和相位調制。
5）測速快。測速取決於MRIL輸出的單次實驗信噪比、期望的測井精度縱向張角及地下T1能允許的測量周期時間Tc。在單壹***振體內，要使恢復達到95%以上，恢復時間TR必須滿足：
圖5-57 MRIL雙頻測量示意圖
地球物理測井
由於多頻工作的結果，周期時間稍長於標準化所用頻率數的T2。在雙頻工作情況下，TC=TR/2。在T1=500 ms、1000 ms和2000 ms的條件下，地層極化完全恢復對應於周期為750 ms、1500 ms、3000 ms。依測井環境不同，C型儀測速約為B型的4.4～14.4倍。
6）垂向分辨率高。通過減小射頻天線的縱向張角可得到更高的分辨率，目前探頭設計張角為43 in，C型儀可兼容更小的張角（24 in）。
（3）脈沖參數選擇
MRIL采用CPMG脈沖序列完成對T2的測量。其CPMG脈沖參數選擇方式基本上與CMR的脈沖參數選擇方式相同。
圖5-58 雙頻MRIL探頭及探測區域剖面圖
C型儀的回波間隔時間約為1 ms。每個深度測量點上，記錄的回波串為：在淡水泥漿井眼中約為1200個回波；在鹹水泥漿井眼中，約300～500個回波。
（4）MRIL的垂向分辨率和信噪比
NMR儀的垂向分辨率受控於永久磁場及射頻磁場的形狀，即決定於磁體物理尺寸及射頻天線。理論上，MRIL儀的探測體積為壹圓環（圖5-58），圓環大小受射頻天線的張角影響。
MRIL數據的垂向分辨率和信噪比不僅受控於NMR的物理特性和傳感器的設計，而且與數據采集及處理過程有關。C型儀的操作模式為雙頻雙相交替方式。脈沖序列依次為：頻率2，原相位；頻率1，原相位；頻率1，反相位；頻率2，反相位。相位交替改變了NMR回波的符號，而幹擾信號的相位不變。通過改變所有反向回波的符號並將所有測量求和，相幹幹擾被消除。根據井眼環境，在完成回波數據轉換之前，需要進行附加的求均值以提高信噪比。在井場或後續處理中應用濾波技術進行後續的處理。
使用時序分析法通過比較某壹特定層段中兩次或多次測井數據可以定量評估垂向分辨率和信噪比。在0.9 m·min-1、3.0 m·min-1和9.1 m·min-1測速下分別進行重復測井得到三對測井曲線，用時序分析計算出相關系數和信噪比與空間頻率的關系，平均低頻信噪比特征見表5-8。
表5-8
（5）儀器的刻度和環境影響
C型MRIL用100%的標準水進行刻度，水裝於壹個高1 m、長2 m、寬1 m的屏蔽容器內（在調幅頻帶內操作）。改變井眼負荷的方法是加入井眼流體或在射頻天線上加電阻。在存在井眼負載時，將回波幅度與已知的標準水的簡單指數衰減比較進行刻度。儀器還需進行二次刻度。此外，在井場，測井前和測井後還要用標準探頭對電子線路進行校對，儀器所有參數都要記錄並與標準值比較。
對於使用新的24 in張角的MRIL儀器，實施采集數據進行時序分析現場曲線時可以看出，24 in張角儀器的數據顯示出明顯的層界，並可分辨出薄層。其時序分析結果見表5-9。與表5-8中43 in張角的結果比較可見，24 in張角的垂向分辨率提高。低頻信噪比二者無差別。根據簡單的幾何推理，我們預計24 in張角的信噪比應降2.5 dB；且信噪比的這種降低與測速無關。測試井的時序分析指出，信噪比降低至小於5 dB。
表5-9
NMR回波幅度隨地層溫度升高而降低，地層溫度與刻度溫度之比用於回波輸出的校正。MRIL輸出對烴密度敏感，故需進行溫度、壓力對液態烴密度影響的校正；天然氣可減小MRIL孔隙度，但不可校正。
（二）信號處理和輸出
MRIL測得的原始數據是所接收到的回波串，如圖5-59。它是求各種參數和各種應用的基礎。
目前C型儀用的信號處理方法是從原始回波串中提取T2分布譜（如圖5-60）。
對於壹個孔隙系統，可能會存在著多個弛豫組分T2i，每個回波都是多種弛豫組分的總體效應。通常，回波串的衰減速率表現出雙指數或多指數特征；所以可以將回波幅度看成是多指數分量之和。
地球物理測井
式中：ai為第i個橫向弛豫時間所對應的回波幅度；T2i為第i個橫向弛豫時間；n為所劃分的T2i個數，通常n取8。
圖5-59 MRIL測得的回波串
由壹組固定T2弛豫（4 ms，8 ms，16ms，32 ms，64 ms，128 ms，256 ms和512 ms）作出基本函數擬合回波串。這樣壹組NMR測量信號（回波）Aj（t）（設有m個，m＞n）可以得到壹組超定方程組，該方程組的最小二乘解求得壹組與固定劃分的T2i對應的ai，經內插和平滑後得到T2分布譜。每個圈定的T2對應壹部分孔隙，各T2分量ai求和經過刻度得到φNMR；FFI為T2大於或等於32 ms對應的孔隙之和，由T2大於截止值的各項ai之和，經過刻度（歸壹化）得到φFFI；BVI為4ms、8ms和16ms的T2值對應的部分孔隙之和，由T2小於截止值的各項ai之和，經過刻度（歸壹化）得到φbvi。
圖5-60 自旋—回波串的多指數擬合及T2分布譜
通過合理地設置MRIL的測量參數TR、TE，測量兩組或多組回波串，得到不同的T2分布譜。對它們進行譜差分或譜位移處理，可以定性地識別儲層中流體的類型。
（三）核磁***振測井的測量模式（MRIL-C型儀器）
1.標準T2測井
提供壹般的儲層參數，如有效孔隙度、自由流體體積、束縛流體體積、滲透率等。
壹般選取等待時間TW=3～4 s，標準回波時間間隔Te=1.2 ms，回波個數Ne≥200。
2.雙TW測井
根據油、氣、水的弛豫響應特征不同，采用不同等待時間TW進行測量，可定性識別流體性質：
短等待時間TWS：水信號可完全恢復，烴信號不能完全恢復；
長等待時間TWL：水信號可完全恢復，烴信號也能完全恢復。
將用兩種等待時間（TWS和TWL）測量的T2分布相減，可基本消除水的信號，剩下部分烴的信號，從而達到識別油氣層的目的。
3.雙TE測井
地球物理測井
式中：T2CPMG為采用CPMG脈沖法測量的弛豫時間；D為地層流體的擴散系數；G為磁場梯度；TE為回波間隔；γ為氫核的旋磁比。
從上式可看出，增加回波間隔TE將導致T2減小；且T2分布將向減小的方向移動（移譜）。由於油氣水的擴散系數不同，在MRIL-C型測井儀的梯度磁場中對T2分布的影響程度不壹樣，采用長短TE測井，油氣水的T2分布變化的程度也不同，據此可定性識別流體性質。
（四）核磁***振測井的測量模式（MRIL-P型儀器）
測量模式就是測井期間控制儀器的壹系列參數。MRIL-P型測井儀測井時有4種基本測量方式，根據不同的參數組合成77測井模式。
1.DTP方式
為等待時間TW和粘土束縛水模式。它分5個頻帶2組測量方式（A，PR），4頻帶上為PR組信號（TE=0.6 ms，NE=10，TW=0.02 s），***采集8組回波串，用於計算粘土束縛水體積。在0～3頻帶上為A組信號（TE、TW自定），***采集16個TW信號。每個周期***有24組回波串。該方式主要用於計算總孔隙度、有效孔隙度；確定可動流體體積、毛管束縛流體體積和粘土束縛流體體積、滲透率等參數。
2.DTW方式
又稱雙TW模式。該模式采用5個頻帶3組測量模式（A，B，PR）。4頻帶上為PR組信號（TE=0.6 ms，NE=10，TW=0.02 s），***采集8組回波串，用於計算粘土束縛水體積。在0～3頻帶上分別采集16個A組和B組信號，A、B組回波間隔TE相同，等待的時間TW不同，A、B之間為長等待時間TWL，B、A之間為短等待時間TWS。每個周期***有40個回波串，根據長、短不同等待時間的T2譜識別油氣。
3.DTE方式
又稱雙TE模式。該模式采用了5個頻帶3組測量模式（A，B，PR）。4頻帶上為PR組信號（TE=0.6 ms，NE=10，TW=0.02 s），***采集8組回波串，用於計算粘土束縛水體積。0～3頻帶各采集16個A、B組信號，A、B組***有相同的等待時間TW，不同的回波間隔TE。A組為短回波音隔TES，B組為長回波間隔TEL，***40個回波串。其主要目的是應用兩個不同回波間隔的數據作擴散加權，進行氣檢測等。
4.DTWE方式
又稱雙TW+雙TE模式。該模式采用5個頻帶5組測量模式（A，B，D，E，PR）。4頻帶上為PR組信號（TE=0.6 ms，NE=10，TW=0.02 s），***采集8組回波串，用於計算粘土束縛水體積。0～1頻帶上各采集8個A、B組信號，2～3頻帶上各采集8個D、E組信號，其中A、B為短TE雙TW模式，D、E為長TE雙TW模式。***40個回波串。包含了雙TE和雙TW測井，壹次下井可獲得所有信息，大大地提高了工作效率。
實際測井過程中，基本測量方式確定後，根據不同的測量參數從77種測量模式中選取合適的模式進行測井。表5-10列出了常見的10種測量模式參數。
表5-10 常用的10種測量模式參數